Here we compare the PDFs:

  • NNPDF 3.1 NNLO (LHAPDF ID: NNPDF31_nnlo_as_0118)

  • No LHC (LHAPDF ID: NNPDF31_nnlo_as_0118_noLHC)

PDF comparison at 2 GeV

All flavours

NNPDF 3.1 NNLO

.png .pdf
.png .pdf

No LHC

.png .pdf
.png .pdf

Flavour Basis

Absolute

.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf

Normalized

.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf

Evolution Basis

Absolute

.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf

Normalized

.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf

PDF comparison at 100 GeV

All flavours

NNPDF 3.1 NNLO

.png .pdf
.png .pdf

No LHC

.png .pdf
.png .pdf

Flavour Basis

Absolute

.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf

Normalized

.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf

Evolution Basis

Absolute

.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf

Normalized

.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf
.png .pdf

Luminosities at \(\sqrt{s}=13000 GeV\)

Luminosity ratios

We plot:

\[ L(M_{X},s)=\sum_{ij}^{\textrm{channel}}\frac{1}{s} \int_{\tau}^{1}\frac{dx}{x} f_{i}(x,M_{X}) f_{j}(\frac{\tau}{x},M_{X}) \]

Where \(i\) and \(j\) are summed as follows:

  • For \(gg\), \(i = j = g\).

  • For \(qq\) i and j run over all possible quark and antquark combinations.

  • For \(qg\), i and j are all possible combinations of a quark ant antiquark and a gluon.

  • For \(q\bar{q}\), \(i\) and \(j\) correspond to a quark and antiquark of the same flavour.

gg

.png .pdf
.png .pdf

gq

.png .pdf
.png .pdf

qq

.png .pdf
.png .pdf

qqbar

.png .pdf
.png .pdf

Luminosity uncertainties

We plot the percentage uncertainty of

\[ \tilde{L}(M_{X},y,s)= \sum_{ij}^{\textrm{channel}}\frac{1}{s} f_{i}\left(\frac{M_{x}e^{y}}{\sqrt{x}},M_{x}\right) f_{j}\left(\frac{M_{x}e^{-y}}{\sqrt{x}},M_{x}\right) \]

in the allowed kinematic range.

gg

NNPDF 3.1 NNLO

.png .pdf
.png .pdf

No LHC

.png .pdf
.png .pdf

gq

NNPDF 3.1 NNLO

.png .pdf
.png .pdf

No LHC

.png .pdf
.png .pdf

qq

NNPDF 3.1 NNLO

.png .pdf
.png .pdf

No LHC

.png .pdf
.png .pdf

qqbar

NNPDF 3.1 NNLO

.png .pdf
.png .pdf

No LHC

.png .pdf
.png .pdf